之间凝聚态物理学和声子相似
凝聚态物理学和声子有(在联盟百科)4共同点: 布洛赫波,超导现象,準粒子,普朗克常数。
布洛赫波
在固体物理学中,布洛赫波(Bloch wave)是周期性势场(如晶体)中粒子(一般为电子)的波函数,又名布洛赫态(Bloch state)。 布洛赫波因其提出者美籍瑞士裔物理学家菲利克斯·布洛赫而得名。 布洛赫波由一个平面波和一个周期函数 u(\boldsymbol) (布洛赫波包)相乘得到。其中 u(\boldsymbol) 与势场具有相同周期性。布洛赫波的具体形式为: 式中k 为波向量。上式表达的波函数称为布洛赫函数。当势场具有晶格周期性时,其中的粒子所满足的波动方程的解ψ存在性质: 这一结论称为布洛赫定理(Bloch's theorem),其中 \boldsymbol 为晶格周期向量。可以看出,具有上式性质的波函数可以写成布洛赫函数的形式。 平面波波向量 \boldsymbol (又称“布洛赫波向量”,它与约化普朗克常数的乘积即为粒子的晶体动量)表征不同原胞间电子波函数的位相变化,其大小只在一个倒易点阵向量之内才与波函数满足一一对应关系,所以通常只考虑第一布里渊区内的波向量,即所谓“简约波向量”。对一个给定的波矢和势场分布,电子运动的薛定谔方程具有一系列解,称为电子的能带,常用波函数的下标n 以区别。这些能带的能量在 \boldsymbol 的各个单值区分界处存在有限大小的空隙,称为能隙。在第一布里渊区中所有能量本征态的集合构成了电子的能带结构。在单电子近似的框架内,周期性势场中电子运动的宏观性质都可以根据能带结构及相应的波函数计算出。 上述结果的一个推论为:在确定的完整晶体结构中,布洛赫波向量 \boldsymbol 是一个守恒量(以倒易点阵向量为模),即电子波的群速度为守恒量。换言之,在完整晶体中,电子运动可以不被格点散射地传播(所以该模型又称为近自由电子近似),晶态导体的电阻仅仅来自那些破坏了势场周期性的晶体缺陷以及电子与声子的相互作用。 从薛定谔方程出发可以证明,哈密顿算符与平移算符的作用次序满足交换律,所以周期势场中粒子的本征波函数总是可以写成布洛赫函数的形式。更广义地说,本征函数满足的算符作用对称关系是群论中表示理论的一个特例。 布洛赫波的概念由菲利克斯·布洛赫在1928年研究晶态固体的导电性时首次提出的,但其数学基础在历史上却曾由乔治·威廉·希尔(1877年),(1883年)和亚历山大·李雅普诺夫(1892年)等独立地提出。因此,类似性质的概念在各个领域有着不同的名称:常微分方程理论中称为弗洛凯理论(也有人称“李雅普诺夫-弗洛凯定理”);一维周期性波动方程则有时被称为希尔方程。.
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超导现象
超导现象是指材料在低于某一温度时,电阻变为零的现象,而这一温度称为超导转变温度(Tc)。超导现象的特征是零电阻和完全抗磁性。.
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準粒子
在物理學中,準粒子或稱集體激發是一種發生在微觀複雜系統的突現現象。例如固態系統中會好像存在著另一種虛擬的粒子。 以電子在半導體中的運動為例,電子在運動過程中受到來自原子核以及其它電子的作用,然而其行為可以視作帶有不同質量的自由電子。 這個帶有不同質量的「電子」稱為「準電子」(electron quasiparticle)。 E. Kaxiras,, ISBN 0521523397, pages 65-69.
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普朗克常数
普朗克常數記為h,是一個物理常數,用以描述量子大小。在量子力學中佔有重要的角色,馬克斯·普朗克在1900年研究物体热辐射的规律时发现,只有假定电磁波的发射和吸收不是连续的,而是一份一份地进行的,计算的结果才能和实验结果是相符。这样的一份能量叫做能量子,每一份能量子等于普朗克常數乘以辐射电磁波的频率。这关系称为普朗克关系,用方程式表示普朗克关系式: 其中,E 是能量,h 是普朗克常數,\nu 是频率。 普朗克常數的值約為: 普朗克常數的量綱為能量乘上時間,也可視為動量乘上位移量: (牛頓(N)·公尺(m)·秒(s))為角動量單位.
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上面的列表回答下列问题
- 什么凝聚态物理学和声子的共同点。
- 什么是凝聚态物理学和声子之间的相似性
凝聚态物理学和声子之间的比较
凝聚态物理学有193个关系,而声子有14个。由于它们的共同之处4,杰卡德指数为1.93% = 4 / (193 + 14)。
参考
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