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49 关系: 力，升力，升阻比，双曲函数，失速，寄生阻力，三维投影，乔治·斯托克斯，位流，当量球径，後緣，圣维南，地球大气层，函數極限，克劳德-路易·纳维，約翰·斯特拉特，第三代瑞利男爵，續航力，終端速度，運動，草蜢，非黏性流，面积，衝壓力，让·勒朗·达朗贝尔，跨音速，路德维希·普朗特，黏度，航天动力学，阻力危機，阻力係數，阻力方程，邊界層，邊界層分離，雷诺数，速度，降落伞，Kc數，推力，欧拉方程 (流体动力学)，渐近线，湍流，激波，截面 (幾何)，流体，流体力学，斯托克斯定律，斜激波，无量纲量，攻角。
力
在物理學中，力是任何導致自由物體歷經速度、方向或外型的變化的影響。力也可以藉由直覺的概念來描述，例如推力或拉力，這可以導致一個有質量的物體改變速度（包括從靜止狀態開始運動）或改变其方向。一個力包括大小和方向，這使力是一個向量。牛頓第二定律，\mathbf.
升力
升力（Lift），当流体流经一个物体的表面时会对其产生一个表面力，而则这个力的垂直于流体流向的分力，与之相对的则是方向平行于流体流向的阻力。如果流体是空气时，它产生的升力便叫做空气动力。航空器要想升到空中，必须能产生能克服自身重力的升力。 升力主要是靠機翼對空氣取得，飛機的機翼斷面形狀有很多種類，依照每種形狀適用於不同功用的飛機，飛機的機翼從斷面來看，通常機翼上半部曲面及下半部曲面不一樣，通常為上半部曲面弧長較長，空氣流經飛機機翼截面，因空氣流過機翼表面時被一分為二，經過機翼上表面的空氣是沿着曲线运动的（因为机翼上表面是弯曲的），所以会产生负压（负压提供空气沿曲线运动所需的向心力），而經過機翼下面的空氣是沿着比较平缓的表面运动的（机翼下表面相对平直），所以不会产生负压（参见康达效应），机翼下部压力高，上部压力小，壓力高的地方會往壓力低的部分移動，這就是升力的由來。.
升阻比
在空气动力学中，升阻比（L/D）是指飞行器在同一迎角下升力与阻力的比值。飞行器的升阻比越大，其空气动力性能越好，对飞行越有利，也會有較佳爬升性能。升阻比的公式如下 其中L為升力，F_D為阻力。 一般飛機的阻力會和升力使用相同的參考面積，也就是其翼面積，因此升阻比可簡化為升力係數及阻力係數之間的比值 其中C_L及C_D分別是升力係數及阻力係數。 一般此數值是在一特定空速及迎角下的升力，除以相同條件下的阻力。升阻比隨速度而變，因此所得結果一般會是不同空速下升阻比的曲線。由於阻力在高速及低速時較大，因此升阻比相對速度的圖形一般會呈現倒U字形。.
双曲函数
在数学中，双曲函数是一类与常见的三角函数（也叫圆函数）类似的函数。最基本的双曲函数是双曲正弦函数 \sinh和双曲余弦函数 \cosh，从它们可以导出双曲正切函数 \tanh等，其推导也类似于三角函数的推导。双曲函数的反函数称为反双曲函数。 双曲函数的定义域是实数，其自变量的值叫做双曲角。双曲函数出现于某些重要的线性微分方程的解中，譬如說定义悬链线和拉普拉斯方程。.
失速
在流體動力學中，失速是指翼型气动攻角（Angle of attack）增加到一定程度（达到临界值）时，翼型所產生的升力（lift force）突然减小的一种状态。翼型气动迎角超过该临界值之前，翼型的升力是随迎角增加而递增的；但是迎角超过该临界值后，翼型的升力将递减。 由於大部份有關失速的討論都與航空有關，以下集中論述失速與飛機（固定翼飛機）的關係。簡單來說，飛機失速意味着机翼上产生的升力突然减少，从而导致飛機的飛行高度快速降低。注意失速并不意味著引擎停止了工作或是飛機失去了前進的速度。.
寄生阻力
寄生阻力（Parasitic drag）也稱附加阻力、雜散阻力或廢阻力，是指物體在流體中運動，由於流體黏度或壓強差所造成之阻力。寄生阻力主要可以分為形狀阻力（form drag）、表面摩擦力或摩擦阻力（Skin friction）及干擾阻力（interference drag）三種、其中形狀阻力及表面摩擦力之和也稱為型阻（profile drag）。 飛機在飛行時，除了寄生阻力外，也會由於翼面產生升力而出現誘導阻力，低速時由於飛機要維持升力，需要加大攻角，而誘導阻力也隨之提高。當速度提高時，誘導阻力下降，由於物體和流體之間的相對速度提高，寄生阻力也隨之提高。若速度已到達穿音速或超音速時，除了寄生阻力及誘導阻力外，還會產生。 其中速度提高時，誘導阻力下降，其他阻力卻隨之上昇，因此總阻力會在某一速度時出現最小值，若飛機以此速度航行，其效率會等於或接近其最佳效率。飛行員會以此速度來使滑翔距離最大化。不過若要使續航力最大化，飛機的速度需保持在需輸出功率最小的速度，此速度一般會比對應最小阻力的速度要小。在最小阻力點，CD,o（當升力為零時的阻力係數）會等於誘導阻力係數CD,i。但在輸出功率最小的速度，零升力阻力係數會是誘導阻力係數的三分之一。阻力可以用下式來表示： 其中 而.
三维投影
三维投影是将三维空间中的点映射到二维平面上的方法。由于目前绝大多数图形数据的显示方式仍是二维的，因此三维投影的应用相当广泛，尤其是在计算机图形学，工程学和工程制图中。.
乔治·斯托克斯
乔治·加布里埃尔·斯托克斯爵士，第一代從男爵，FRS（Sir George Gabriel Stokes, 1st Baronet，），愛爾蘭數學家和物理學家，就讀和任教於劍橋大學，主要貢獻在流體動力學（如纳维-斯托克斯方程）、光學和數學物理學（如斯托克斯公式）。他曾任皇家學會秘書和會長。.
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位流
在流體動力學中，位流（Potential Flow）是指一道速度場是一純量函數（即速度位）的梯度的流。因此，位流的特點是無旋性速度場，這是對於幾種應用的有效近似。位流的無旋性是因為梯度的旋度始終為零的關係。 在不可壓縮流的類型中，位流滿足拉普拉斯方程與位理論。然而，位流也可用來描述可壓縮流。位流近似發生於穩流與非穩流的模型上。 位流應用於：翼型、海浪、電滲流與地下水流的外部流場。對於有強大渦效應的流，位流近似並不適用。.
当量球径
#重定向 等效球直徑.
後緣
後緣（trailing edge），是翼剖面中最後的位置，機翼上下表面的後交界處 。經過機翼上下表面的空氣在此處交會，為使氣流能平順的交會，此處形狀尖銳。.
圣维南
圣维南（Adhémar-Jean-Claude Barré de Saint-Venant，），法国力学家、工程师和数学家。 他的姓本应为“巴雷·德圣维南”，但在非法语文献中常被称为“圣维南”。.
地球大气层
地球大氣層，又稱大氣圈，因重力關係而圍繞著地球的一層混合氣體，是地球最外部的气体圈层，包围着海洋和陆地，大气圈没有确切的上界，在离地表2000-16000公里高空仍有稀薄的气体和基本粒子，在地下、土壤和某些岩石中也会有少量氣體，它们也可視同大气圈的組成部分，地球大气的主要成分為氮、氧、氩、二氧化碳和不到0.04%比例的微量氣體，這些混合氣體即稱為空氣，地球大气圈气体的总质量约为5.136×1021克，相当于地球总质量的百万分之0.86，由于地球引力作用，几乎全部的气体集中在离地面100公里的熱层、其中99%在低於25～30公里以內，地球高密度大氣的氣壓也相當驚人，海平面每平方公尺所受空氣擠壓高達11公噸，每立方公尺的空氣質量可達1.29kg之多。大氣層保護地表避免太陽輻射直接照射，尤其是紫外線；也可以減少一天當中極端溫差的出現。.
函數極限
上表所示函數的圖形，請注意在x.
克劳德-路易·纳维
克劳德-路易·纳维（Claude-Louis Navier，）是一位法国工程师与物理学家，主要贡献在力学领域。著名的纳维－斯托克斯方程以他和乔治·加布里埃尔·斯托克斯命名。.
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約翰·斯特拉特，第三代瑞利男爵
約翰·斯特拉特，第三代瑞利男爵，OM，FRS（John Strutt, 3rd Baron Rayleigh，），英國物理學家。他与威廉·拉姆齐合作发现氩元素，并因此获得1904年诺贝尔物理学奖。他还发现了瑞利散射，预测了面波的存在。.
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續航力
#重定向 航程 (航空).
終端速度
在流體動力學中，當物體在流體中運動時，在流體向物體運動反方向所施的力下，物體的運動速度因而不變，這時物體所移動的速度就是終端速度。 當向下的重力（Fg）相等於向上的阻力（Fd）時，自由落體中的物體會達到終端速度。此時物體的淨力為零，因此物體的速度保持不變。 當物體加速的時候（一般是因為重力而向下加速），施向物體的抗力也在增加，使得加速度慢下來。在某一個速度下，所產生的抗力會相等於物體的重量（mg）。這時候物體停止加速，並持續以不變的速度下落，這個速度就是終端速度（也叫沉降速度）。終端速度直接隨着重量與阻力的比值而變。更大的抗力代表較低的終端速度，而更大的重量則代表較高的終端速度。若一向下移動物體的速度大於終端速度（比方說它受一向下的力影響，或它掉進了較薄的大氣層區域，或它的形狀改變），它的速度會慢下來，直至達到終端速度為止。.
運動
#重定向 体育运动.
草蜢
草--蜢，又名蚱--蜢，在中国北方也称蛨（蚂）蚱，古稱虴蛨。是蝗蟲和螽斯共有的俗稱，但一般多指蝗蟲而言。在生物學分類上，「蚱蜢」一詞可分指「菱蝗科」和「短角蝗科」的蝗蟲；「菱蝗科」又稱之為「蚱科」，而「短角蝗科」則又稱之為「蜢科」。蝗蟲屬直翅目锥尾亚目草食性昆蟲。.
非黏性流
#重定向 無粘性流.
面积
面積是一個用作表示一個曲面或平面圖形所佔範圍的量，可看成是長度（一維度量）及體積（三維度量）的二維類比。對三維立體圖形而言，圖形的邊界的面積稱為表面積。 計算各基本平面圖形面積及基本立體圖形的表面積公式早已為古希臘及古中國人所熟知。 面積在近代數學中佔相當重要的角色。面積除與幾何學及微積分有關外，亦與線性代數中的行列式有關。在分析學中，平面的面積通常以勒貝格測度（Lebesgue measure）定義。 我們可以利用公理，將面積定義為一個由平面圖形的集合映射至實數的函數。.
衝壓力
衝壓力是流體對通其中的運動物體所施加的壓力，它會對物體造成強大的阻力。 例如，當流星體經過地球的大氣層時，空氣被極端迅速的擠壓，會在流星體的前方形成震波。衝壓力 (不是摩擦力) 先加熱了空氣，然後空氣反過來加熱了在其中移動的流星體。 當星系在星系際氣體中運動時，衝壓力會剝離星系的恆星際氣體。 當速度增加時衝壓力也會增加。例如，當你在有風的場所，你的身體會感受到風的壓力，風越大時壓力就越強。 衝壓力的值可由以下公式計算： P.
让·勒朗·达朗贝尔
让·勒朗·达朗贝尔（，又譯達冷柏；），法国物理学家、数学家和天文学家。他一生在很多领域进行研究，在数学、力学、天文学、哲学、音乐和社会活动方面都有很多建树。著有8卷巨著《数学手册》、力学专著《动力学》、23卷的《文集》、《百科全书》的序言。很多的研究成果记载于《宇宙体系的几个要点研究》中。.
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跨音速
跨音速（Transonic），或稱--，是一個空氣動力學名詞，指的是一個正好在音速上下的速度範圍（約0.8–1.2馬赫）。其定義為臨界馬赫數（通常是0.8馬赫附近）與一個更高速度（通常是1.2馬赫）之間的速度範圍，在這之間的速度範圍，氣流有些是超音速，也有些是亞音速。當飛行器速度超過臨界馬赫數，此時飛行器周遭的空氣流開始有部分是超音速流，空氣力學上開始出現急遽的變化，例如震波的出現；而當飛行器速度達1.2馬赫時，此時所有氣流皆為超音速，周遭氣流變得穩定。 多數現代噴射飛機以可觀的時間處在跨音速飛行。因為一個常出現在這樣速度範圍，稱為波阻（wave drag）的效應而使這樣的飛行狀態顯得重要。試圖抵抗波阻效應的變革可在所有高速飛行器上見到；最顯著的是後掠翼（swept wing）的設計，但另一個常見的形式是黃蜂腰形的機身（wasp-waist fuselage，亦稱可樂瓶機身），作為Whitcomb面積律的副產品。.
路德维希·普朗特
路德维希·普朗特（Ludwig Prandtl，）德国力学家。近代力学奠基人之一。，1953年8月15日卒于哥廷根（Göttingen）。.
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黏度
黏度（Viscosity），是黏性的程度，是材料的首要功能，也称动力粘度、粘（滞）性系数、内摩擦系数。不同物质的黏度不同，例如在常温（20℃）及常压下，空气的黏度为0.018mPa·s(10^-5)，汽油为0.65mPa·s，水为1 mPa·s，血液（37℃）为4～15mPa·s，橄榄油为102 mPa·s，蓖麻油为103 mPa·s，蜂蜜为104mPa·s，焦油为106 mPa·s，沥青为108 mPa·s，等等。最普通的液体黏度大致在1～1000 m Pa·s，气体的黏度大致在1～10μPa·s。糊状物、凝胶、乳液和其他复杂的液体就不好说了。一些像黄油或人造黄油的脂肪很黏，更像软的固体，而不是流动液体。 黏滯力是流體受到剪應力變形或拉伸應力時所產生的阻力。在日常生活方面，黏滯像是「黏稠度」或「流體內的摩擦力」。因此，水是「稀薄」的，具有較低的黏滯力，而蜂蜜是「濃稠」的，具有較高的黏滯力。簡單地說，黏滯力越低（黏滯係數低）的流體，流動性越佳。 黏滯力是粘性液體內部的一種流動阻力，並可能被認為是流體自身的摩擦。黏滯力主要來自分子間相互的吸引力。例如，高粘度酸性熔岩產生的火山通常為高而陡峭的錐狀火山，因為其熔岩濃稠，在其冷卻之前無法流至遠距離因而不斷向上累加；而黏滯力低的鎂鐵質熔岩將建立一個大規模、淺傾的斜盾狀火山。所有真正的流體（除超流體）有一定的抗壓力，因此有粘性。 沒有阻力對抗剪切應力的流體被稱為理想流體或無粘流體。 黏度\mu定義為流體承受剪應力時，剪應力與剪應變梯度（剪應變隨位置的變化率）的比值，数学表述为： 式中：\tau为剪应力，u为速度场在x方向的分量，y为与x垂直的方向坐标。 黏度較高的物質，比較不容易流動；而黏度較低的物質，比較容易流動。例如油的黏度較高，因此不容易流動；而水黏度較低，不但容易流動，倒水時還會出現水花，倒油時就不會出現類似的現象。.
航天动力学
航天动力学是研究航天器和运载器在飞行中所受的力及其在力作用下的运动的学科，又称星际航行动力学、天文动力学和太空動力學。航天动力学研究的运动包括航天器的质心运动，称轨道运动；航天器相对于自身质心的运动和各部分的相对运动，称姿态运动；以及与航天器发射、航天器轨道机动飞行有关的火箭运动。航天器的飞行过程一般分为三个阶段。.
阻力危機
阻力危機是一種流體力學的現象，是流場的雷諾數增加到一定程度時，其阻力係數突然下降的現象。針對圓形物體（例如球或是圓柱）的阻力危機現象已有詳盡的研究 。當雷諾數增加到大約300000時，阻力係數會快速的由0.5變成0.2，此時會產生較窄的湍流尾流。阻力危機的現象也和物體的有關。.
阻力係數
阻力係數（常表示為\scriptstyle C_\mathrm d\,、\scriptstyle C_\mathrm x\,或\scriptstyle C_\mathrm w\,）是流體力學中的無因次量，用來表示物體在流體（例如水或是空氣）中的阻力。阻力係數會出現在阻力方程中，較小的阻力係數表示物體受到的風阻或流體阻力較小。阻力係數和物體的形狀及其表面特性有關。.
阻力方程
阻力方程是流體力學中計算一物體在流體中運動，所受到阻力的方程式。 此方程式是由瑞利勛爵所提出，其方程式如下： 其中 參考面積A一般定義為物體在運動方向上的正交投影面積。對於形狀簡單，沒有空洞的物體（例如球），參考面即為截面。若是其他物體（例如自行車騎士的身體），A可能比任何一個截面都要大。翼形就用翼弦的平方為參考面積。由於翼弦長常定義為1，因此參考面積也是1。飛機的阻力常和其升力相比較，因此常用機翼面積（或轉子葉片面積）作為其參考面。飛艇及旋轉體使用體積阻力係數，其參考面積為其體積立方根的平方。有時一物體為了和其他物體比較阻力係數，會使用不同的參考面積，此時需特別標示所使用的參考面積。 對有尖角的物體，例如長方柱或是垂直流體方向的圓盤，在雷諾數大於1000時可以將阻力係數視為一定值。但若是圓滑的物體，例如圓柱，阻力係數會隨著雷諾數有明顯的變化，甚至到雷諾數到達107也是如此。.
邊界層
邊界層，又称附面层是一個流體力學名詞，表示流體中緊接著管壁或其他固定表面的部份。邊界層是由黏滯力產生的效應，和雷諾數Re有關。 一般提到的邊界層是指速度的邊界層。在邊界層外，流體的速度接近定值，不隨位置而變化。在邊界層內，在固定表面上流速為0，距固定表面越遠，速度會趨近一定值。.
邊界層分離
邊界層分離是一種流體的現象，是指原本緊貼物體表面流動的邊界層脫離物體表面。 當固體在流體中運動（或是一靜止固體放在運動的流體中），由於黏滯力的作用，在靠近固體表面的流體會出現邊界層。依照局部流場的雷諾數不同，邊界層內的流體可分為層流或是紊流。 若邊界層受到的影響，使得邊界層相對物體的速度漸漸下降，甚至接近0，此時就會出現邊界層分離的現象。此時流體的流動脫離物體的表面，會產生渦流及渦旋。在空氣動力學中，邊界層分離會使得阻力上昇，特別是因為位在物體前後流體的壓強差上昇，使得壓差阻力變大。因此許多空氣動力學及水動力學的研究都在探討如何設計物體的表面及外形，以減緩邊界層的分離，盡可能使邊界層維持在物體的表面。由於紊流的邊界層受到逆压梯度的影響較小，因此許多物體會刻意讓表面不光滑，以產生紊流的邊界層，例如網球上的絨毛、高爾夫球上的凹孔、滑翔機上的等。輕型飛機上會有來控制邊界層的分離，高攻角飛機（如F/A-18黃蜂式戰鬥攻擊機）的機翼會有前緣延伸面，也是為了類似的目的。 在邊界層分離時，物體表面的流體會反向流動。因此會突然變厚，而且局部反向流動的流體會對物體施力Wilcox, David C. Basic Fluid Mechanics.
雷诺数
流体力学中，雷诺数（Reynolds number）是流体惯性力\frac与黏性力\frac比值的量度，它是一个無量纲量。 雷諾數較小時，黏滯力對流場的影響大於慣性力，流場中流速的擾動會因黏滯力而衰減，流體流動穩定，為層流；反之，若雷諾數較大時，慣性力對流場的影響大於黏滯力，流體流動較不穩定，流速的微小變化容易發展、增強，形成紊亂、不規則的紊流流場。.
速度
速度（Vēlōcitās，Vitesse，Velocità，Geschwindigkeit，Velocity）是描述物体运动快慢和方向的物理量。物体在一段时间\Delta t内的平均速度\bar是它在这段时间里的位移\Delta \boldsymbol和时间间隔之比： 物体在某一时刻的瞬时速度\boldsymbol则是定義為位置矢量\boldsymbol 隨時間t的變化率： 物理学中提到物体的速度通常是指其瞬时速度。速度在国际单位制中的单位是米每秒，国际符号是m/s，中文符号是米/秒。相对论框架中，物体的速度上限是光速。 日常生活中，速度和速率幾乎是同義的。然而在物理學中，速度和速率是两个不同的概念。速度是矢量，具有大小和方向；速率則純粹指物體運動的快慢，是标量，没有方向。举例来说，假如一辆汽车以60公里每小时的速率朝正北方行驶，那么它的速度是一个大小等于60公里每小时、方向指向正北的矢量。物体的瞬时速率等于瞬时速度的大小，而平均速率则不一定等于平均速度的大小。.
降落伞
降落伞（又称保險傘），是指在航空科学中，主要由透气的丝绸织物制成，并可折叠包装在伞包或伞箱内的物品。使用时將降落伞充气展开，能使人或物体减速、稳定地降落。降落伞通常有一个面积很大的伞盖，可以产生很大的空气阻力。降落伞是空降兵的重要装备。下落的人或物体通过绳索与伞盖相连，以此保证在空中下落的人或物体的安全《中國大百科全書·軍事Ⅰ》，北京，中國大百科全書出版社，1992年，第473頁。。.
Kc數
在流體力學中，Kc數（Keulegan–Carpenter number）是一個無量綱數，用來描述一個在振蕩流場中的物體，所受到的阻力相對惯性力之間的關係，也可可以用在一物體在靜止流體中振蕩的情形。Kc數小表示慣性力的影響比阻力要大，Kc數大表示（紊流）阻力的影響較大。 Kc數的定義如下Dean & Dalrymple (1991), p. 232.
推力
推力（Thrust）是功的函数，可改变物体速度、推动的力量。多指在发动机内、外表面或推进器（如螺旋桨）上各种力的合力。 发动机由螺旋桨、涡扇或涡轮喷气发动机产生的前推的空气动力；而螺旋桨的推进系统中，螺旋桨推动空气沿飞行相反方向流动，其动量增加，对螺旋桨产生反作用力即推力。.
欧拉方程 (流体动力学)
在流體動力學中，歐拉方程是一組支配無黏性流體運動的方程，以萊昂哈德·歐拉命名。方程組各方程分別代表質量守恆（連續性）、動量守恆及能量守恆，對應零黏性及無熱傳導項的納維－斯托克斯方程。歷史上，只有連續性及動量方程是由歐拉所推導的。然而，流體動力學的文獻常把全組方程——包括能量方程——稱為“歐拉方程”。 跟納維－斯托克斯方程一樣，歐拉方程一般有兩種寫法：“守恆形式”及“非守恆形式”。守恆形式強調物理解釋，即方程是通過一空間中某固定體積的守恆定律；而非守恆形式則強調該體積跟流體運動時的變化狀態。 歐拉方程可被用於可壓縮性流體，同時也可被用於非壓縮性流體——這時應使用適當的狀態方程，或假設流速的散度為零。 本條目假設經典力學適用；當可壓縮流的速度接近光速時，詳見相對論性歐拉方程。.
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渐近线
当曲线上一点M沿曲线无限远离原点时，如果M到一条直线的距离无限趋近于零，那么这条直线称为这条曲线的渐近线。數學上的定義則是：若函數y.
湍流
湍流（turbulence），也稱為紊流（大陆地区的旧称），是流体的一种流动状态。当流速很小时，流体分层流动，互不混合，称为层流，或称为片流；逐渐增加流速，流体的流线开始出现波浪状的摆动，摆动的频率及振幅随流速的增加而增加，此种流况称为过渡流；当流速增加到很大时，流线不再清楚可辨，流场中有许多小漩涡，称为湍流，又称为--、扰流或紊流。 这种变化可以用雷诺数来量化。雷诺数较小时，黏滞力对流场的影响大于惯性力，流场中流速的扰动会因黏滞力而衰减，流体流动稳定，为层流；反之，若雷诺数较大时，惯性力对流场的影响大于黏滞力，流体流动较不稳定，流速的微小变化容易发展、增强，形成紊乱、不规则的湍流流场。 流态转变时的雷诺数值称为临界雷诺数。临界雷诺数与流场的参考尺寸有密切关系。一般管道流雷诺数Re＜2100为层流状态，Re＞4000为湍流状态，Re＝2100～4000为过渡状态。 在管路设计中，湍流比层流需要更高的泵输出功率。而在热交换器或者反应器设计中，湍流反而有利于热传递或者充分混合。 有效地描述湍流的性质，至今仍然是物理学中的一个重大难题。.
激波
震波（Shock Wave），又譯衝擊波、駭波或激波，属于紊流的一种传播形式。如同其他通常形式下的波动，激波也可以通过介质传输能量。在某些不存在物理介质的特殊情况下，激波可以通过场，如电磁场来传输能量。激波的主要特点表现为介质特性（如压力、温度、或速度）在激波前后发生了一个像正的阶梯函数般的突然变化。与此相应的负的阶跃则为膨胀波。声学激波其速度一般高于通常波速（在空气中即音速）。 激波随距离的增加耗散很快，與孤波（另一种形式的非线性波）不同。而且，膨胀波总是伴随着激波，并最终与激波合并。这部分抵消了激波的影响。声爆，一种超音速飞机通过时产生的声学现象，即是由激波——膨胀波对的耗散和湮灭所产生的。.
截面 (幾何)
截面（Cross section）為一幾何學名詞，是指一三維空間下的物體和一平面相交所產生交集。截面的面積稱為截面積。 祖暅原理說明若兩個固體對應的截面積相等，則其體積相等。 一物體以特定角度觀看時的截面積（A'）是該物體在此角度下正交投影的總面積。例如一高為h，半徑為r的圓柱，若沿著其中心軸，其截面積A'.
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流体
流体（Fluid）就是在承受剪應力時將會發生連續變形的物體。气体和液体都是流体。流体沒有一定形狀，几乎可以任意改变形態，或者分裂。.
流体力学
流體力學（Fluid mechanics）是力學的一門分支，是研究流體（包含氣體、液體及等離子體）現象以及相關力學行為的科學。流體力學可以按照研究對象的運動方式分為流體靜力學和流體動力學，前者研究處於靜止狀態的流體，後者研究力對於流體運動的影響。流體力學按照應用範圍，分為：空氣力學及水力學等等。 流體力學是連續介質力學的一門分支，是以宏觀的角度來考慮系統特性，而不是微觀的考慮系統中每一個粒子的特性。流体力学（尤甚是流體動力學）是一個活躍的研究領域，其中有許多尚未解決或部分解決的問題。流體動力學所應用的數學系統非常複雜，最佳的處理方式是利用電腦進行數值分析。有一個現代的學科稱為計算流體力學，就是用數值分析的方式求解流體力學問題。是一個將流體流場視覺化並進行分析的實驗方式，也利用了流體高度可見化的特點。 理論流體力學的基本方程是纳维-斯托克斯方程，簡稱N-S方程，纳维-斯托克斯方程由一些微分方程組成，通常只有透過給予特定的邊界條件與使用數值計算的方式才可求解。纳维-斯托克斯方程中包含速度\vec.
斯托克斯定律
球形物体在流体中运动所受到的阻力，等于该球形物体的半径、速度、流体的黏度与6π的乘积。这个定律叫做斯托克斯定律。 如果物体在流体中因自身的重量而下落，则其最终速度为： Category:流体力学 Category:物理定律.
斜激波
斜激波（oblique shock）是指相对于来流方向倾斜的激波，与正激波相对。超音速流绕角转向并压缩时会产生斜激波。来流流线经激波后转过的角度相同。制造斜激波常见的方法之一是在超音速流中放置楔形物。与正激波相似，气体热力学性质在穿过非常薄的斜激波区域时有近似不连续的变化。但与正激波不同的是，正激波不会改变来流方向，而斜激波则会。 通过伽利略变换，可以将斜激波转化为正激波。.
无量纲量
在量綱分析中，無量綱量，或称--、无维量、无维度量、无维数量、无次元量等，指的是沒有量綱的量。它是個單純的數字，量綱為1。無量綱量在數學、物理學、工程學、經濟學以及日常生活中（如數數）被廣泛使用。一些廣為人知的無量綱量包括圓周率（π）、歐拉常數（e）和黃金分割率（φ）等。與之相對的是有量綱量，擁有諸如長度、面積、時間等單位。 無量綱量常寫作兩個有量綱量之積或比，但其最終的綱量互相消除後會得出無量綱量。比如，應變是量度形變的量，定義為長度差與原先長度之比。但由於兩者的量綱均為L（長度），因此相除後得出的量是沒有量綱的。.
攻角
攻角（Angle of attack，縮寫為AOA，常用希臘字母α表示）為一空氣動力學名詞，為機翼之翼弦與自由流（或是相對風流的方向）之夾角；如為飛機攻角，定義則為機軸對相對風流之夾角。當機翼向上為正攻角，向下則為負攻角。 它有可能與俯仰角搞混。俯仰角是指翼弦與飛行器俯仰之夾角，而攻角是指與自由流之夾角。 機翼要有升力，則必須要有攻角或是弧度（camber）。有弧度的機翼，其零升力攻角不為零，也就是在攻角0度時，有弧線的機翼就有升力。而對稱翼不具弧線，所以在攻角0度時沒有升力，必須要有攻角，機翼才能提供升力。 當機翼因其它因素干擾，此時對於該翼剖面的相對風速可能與飛行器的相對風速不一樣，所以在翼剖面上的相對風速與翼弦之夾角才是有效攻角。最常見的情況為，在機翼翼尖的部分，因三維釋放效應，空氣由機翼下方往上翻，使得有效攻角變小，並造成額外的阻力，我們稱這種阻力為誘導阻力，而原本的攻角與有效攻角之差為誘導攻角。.
